Закон Кюры — Вейса

З пляцоўкі Вікіпедыя
Перайсці да: рух, знайсці

Закон Кюры — Вейса апісвае магнітную ўспрымальнасць ферамагнетыка ў вобласці тэмператур вышэй кропкі Кюры (гэта значыць у парамагнітнай вобласці). Закон выяўляецца наступнай матэматычнай формулай[1]:


\chi = \frac{C}{T - T_{c}},

дзе

\chi — магнітная ўспрымальнасць,
C — пастаянная Кюры, якая залежыць ад рэчыва,
T — абсалютная тэмпература ў Кельвінах,
Tcтэмпература Кюры, К.

Пры T = Tc магнітная ўспрымальнасць імкнецца да бясконцасці. Пры зніжэнні тэмпературы да кропкі Кюры і ніжэй ўзнікае спантанная намагнічанасць рэчыва.

У многіх рэчывах закон Кюры — Вейса непрыстасавальны ў наваколлі кропкі Кюры, паколькі ён заснаваны на набліжэнні сярэдняга поля. У гэтых выпадках крытычныя паводзіны апісваюцца формулай


\chi \sim \frac{1}{(T - T_{c})^\gamma}

з крытычным індэксам \gamma\,.. Аднак пры тэмпературах T \gg T_c закон Кюры — Вейса выконваецца, хоць у гэтым выпадку T_c\,, прадстаўляе тэмпературу некалькі больш сапраўднай кропкі Кюры.

Закон Кюры — Вейса выконваецца таксама для антыферамагнетыкаў пры тэмпературах вышэй кропкі Нэеля. У гэтым выпадку канстанта T_{c} ў формуле адмоўная, яе абсалютнае значэнне па парадку велічыні блізка да тэмпературы Нэеля.

У сэгнетаэлектрыках сувязь паміж палярызаванасцю сэгнетаэлектрыка \alpha і яго тэмпературай T у непалярнай фазе паблізу кропкі Кюры, таксама можа быць апісана формулай, што супадае з законам Кюры — Вейса:

\alpha = \frac{C}{T - T_0}

дзе C і T_0 — канстанты, якія вызначаюцца выглядам сэгнетаэлектрыка. Велічыня T_0 носіць назву тэмпературы Кюры — Вейс і вельмі блізкая да значэння тэмпературы Кюры. Калі кропак Кюры дзве, то зблізку кожнай з іх у непалярнай фазе выконваецца той жа закон. Паблізу верхняй — ў ранейшай форме, а паблізу ніжняй — у форме:

\alpha = \frac{C'}{T_0' - T}

Гл. таксама[правіць | правіць зыходнік]

Зноскі

Wiki letter w.svg На гэты артыкул не спасылаюцца іншыя артыкулы Вікіпедыі,
калі ласка, карыстайцеся падказкай і пастаўце спасылкі ў адпаведнасці з прынятымі рэкамендацыямі.